SIMULATION D’UN CATAMARAN DE COURSE SOUMIS A LA

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10èmes JOURNÉES DE L’HYDRODYNAMIQUENantes, 7, 8 et 9 mars 2005SIMULATION D’UN CATAMARAN DE COURSE SOUMIS A LAHOULE ET A L’IMPACT HYDRODYNAMIQUEPREDICTIONS OF A CATAMARAN UNDER WAVE ANDHYDRODYNAMIC IMPACT LOADING CONDITIONSL. GORNET, G. MARCKMANN, B. PESEUXÉcole Centrale Nantes, GeM UMR-CNRS 6183, BP 92101, 44321 Nantes, France,RésuméCette étude porte sur la simulation de l’impact hydrodynamique de structures « sandwich »pour lesquelles les déformations de la structure sont prises en comptes. L’objectif de ce travailest de proposer et de mettre en œuvre des modèles éléments finis de voiliers multicoques decourses océaniques basés sur des caractéristiques matériaux réalistes. Ces voiliers sontréalisés à partir de structures « sandwich » constituées de peaux stratifiées carbone époxy etd’âmes Nomex . Les propriétés mécaniques tridimensionnelles de ces âmes sont déterminéesà l’aide de notre logiciel prototype NidaCore. Une approche numérique est égalementproposée pour résoudre le problème de l’impact hydrodynamique sur des structures sandwich.Des simulations éléments finis multi-échelle menées sur le catamaran Orange II sont illustrentcette étude.SummaryThis study deals with hydrodynamic impact problems on sandwich structures in whichstructural deformation are taken into account. The aim of this study is to propose and developsandwich composite laminate simulation models dedicated to the conception of trans-oceanmultihull sailing race boats based on realistic material properties. These sandwich structuresare made of laminates skins and Nomex cores. Our software NidaCore is used to determinedthe three dimensional mechanical core properties. A numerical method is proposed to solvethe hydrodynamic impact problem on sandwich structures. Multi-scale finite elementpredictions conducted for the validation of the catamaran Orange II are revealed.

I-INTRODUCTIONLe dimensionnement des voiliers océaniques multicoques de type catamaran ou trimaranrévèle qu’une attention particulière doit être portée sur le problème de l’interaction fluidestructure. En particulier, dans des conditions de mers sévères, lorsqu’il se produit desmouvements de fortes amplitudes, les efforts prépondérants à considérer sont dus auxpressions d’impact hydrodynamique. En effet, lors de l’impact d’un flotteur ou d’un bras, lespressions d’origine hydrodynamique peuvent être suffisamment importantes pour générer desendommagements et des ruptures pouvant mettre en péril l'intégrité du voilier.Ces voiliers de courses sont constitués de structures sandwich complexes en carboneépoxy dont la conception repose sur une technologie de pointe venant de l’aéronautique. Leséchantillonnages de ces voiliers sont déterminés avec de faibles marges de sécurité afin deconserver un bon rendement entre le déplacement et la puissance vélique. En conséquence, denombreuses études expérimentales et numériques doivent être menées afin de proposer ouvalider les solutions technologiques retenues sur ces voiliers. À titre d’illustration, le maillageéléments finis du Catamaran code B1 (Multiplast) mis en œuvre par notre équipe est présentésur la figure 1. Ce modèle a été réalisé lors de la phase de conception du catamaran baptiséOrange II. Le dimensionnement de ce type de voilier est réalisé en considérant leschargements associés aux efforts véliques fournis par l’Architecte Naval et aux effortshydrodynamiques générés par la houle (Figure 2, houle monochromatique unidirectionnellede Stockes). Ces derniers efforts sont calculés à partir du logiciel Aquadyn (Delhommeau1987). Un grand nombre de cas de chargement sont évalués afin de valider la structure vis-àvis des différentes configurations de navigation.Figure 1. Maillage éléments finis coques du voilier de course Code B1 (Multiplast).

Figure 2. Distribution des pressions sur la coque du catamaran Code B1 pourdifférentes phases de houle.Les travaux présentés dans la suite sont relatifs au comportement mécanique quasistatique des âmes Nomex usuellement employées dans la construction de ces voiliers decourses. Ces matériaux sont parfois mis en cause pour leur manque de durabilité lors desgrandes courses océaniques. En particulier, la tenue de ces âmes sous l’action d’efforts deslamming conduit parfois les concepteurs à renoncer à l’utilisation de ces matériaux et à lesremplacer par des mousses beaucoup plus denses. Une autre solution consiste à modifierprofondément la géométrie des bras de liaison au prix de nombreuses simulations afin delimiter ces impacts hydrodynamiques. Finalement, un grand nombre d’âmes différentes sontutilisées dans la réalisation de ces voiliers. Les paramètres de ces âmes, à savoir l’épaisseur, laforme et le diamètre de la cellule, varient afin d’optimiser la résistance et le poids desdifférentes parties de la structure. L’optimisation du voilier conduit le concepteur à créer unestructure fortement hétérogène. Lors de la phase de simulation, des procéduresd’homogénéisation doivent être employées afin de déterminer les caractéristiques mécaniqueséquivalentes. Ces modèles numériques sont qualifiés expérimentalement afin de valider ladémarche de modélisation. L’impact hydrodynamique d’une structure peut être simulé àl’aide de modélisations éléments finis en tenant compte d’un couplage faible ou d’uncouplage fort. Actuellement, la plupart des travaux centrés sur le slamming sont menés dansle cadre de la théorie potentielle sous hypothèse de corps rigide bidimensionnelle pour desimpacts à vitesse constante. Ces simplifications permettent alors d’obtenir des solutionsasymptotiques (Cointe, 1987, Tourbier et al., 2002). La modélisation de l’impacthydrodynamique peut également être effectuée à l’aide de modèles éléments finis tenantcompte d’un couplage fort et des déformations de la structure (Donguy 2002). Pour conclure,des simulations sont réalisées sur des sandwich constitués de carbone époxy et d’une âmeNomex afin d’évaluer l’évolution des contraintes dans les peaux et dans l’âme lors del’impact hydrodynamique.

II-SIMULATIONS DES PROPRIETES MECANIQUES DES AMES NOMEX Le logiciel prototype NidaCore, développé par notre équipe, permet de déterminer lespropriétés mécaniques des âmes Nomex sous des chargements quasi-statiques. Il est fondésur la mise en œuvre de la théorie de l’homogénéisation des milieux périodiques dans le cadreéléments finis. Outre la détermination des propriétés mécaniques tridimensionnelles des âmesNomex , ce logiciel permet de déterminer toutes les contraintes ultimes et ainsi de créer uneenveloppe de stabilité en rupture. Ces contraintes sont déterminées à partir des modes deflambement du volume élémentaire représentatif (Gornet et al. 2005). À titre d’illustration, lesgéométries déformées d’un Volume Elémentaire Représentatif ECA-R sous l’action des deuxchargements de cisaillement hors plan sont présentées sur la figure 3. Le flambement desgéométries sous l’action de ces chargements est également présenté sur la figure 4.Figure 3. Déformées du Nomex ECA-R pour les chargements ( E13 , E 23 )La seconde version du logiciel prototype NidaCore a permis d’obtenir un outil encore plusgénéral en intégrant dans le VER l’interaction entre les caractéristiques mécaniques de l’âmeet des peaux. Les peaux en carbone peuvent être libres de contrainte ou bloquées pour simulerun accrochage à un dispositif d’essais mécaniques (figure 5). Les caractéristiques mécaniquesen cisaillement hors plan d’une âme de forme rectangulaire avec des peaux composées detissus équilibrés carbone T700S/M10 posée à 0 ou à 45 par rapport aux directionsd’orthotropie de l’âme sont présentées dans le tableaux 1. L’influence du comportement despeaux sur les valeurs de flambement de l’âme en cisaillement hors plan n’est pas négligeable.Cependant la dispersion des résultats numériques est proche de celle enregistrée lors desessais mécaniques.Les fabricants d’âmes d’abeilles mènent classiquement des essais mécaniques decaractérisation à partir de matériau d’épaisseur 12,7mm. Pour réaliser la modélisation de cesessais, le modèle éléments finis du VER comporte 41556 nœuds. Ils correspondent à 6156éléments hexaèdres à 20 nœuds isoparamétriques à interpolation quadratique. Le maillage duVER comporte un seul élément dans l’épaisseur élémentaire de la paroi et deux dans lesparties à épaisseur double (Figure 3). Les simulations sont effectuées en faisant l’hypothèsede petits déplacements et de petites déformations. La dénomination ECA-R 4,8-29 (51)représente une âme rectangulaire de cercle inscrit de 4,8mm de densité de 29 kg/m3 et d’uneépaisseur de clinquant de 51 m. Les caractéristiques mécaniques du papier utilisé dans lafabrication des nids d'abeilles sont déterminées de manière inverse par recalage des modulesde cisaillement hors-plan.

450ECA 4,8mm40035030025020015010050(kg/m3)0050100150E1 MPaG12 MPaE2 MPaG13 MPaE3 MPaG23 MPaFigure 4. Propriétés mécaniques et déformées de flambement du VER sur-expansé avec peaux à 0sous l’action d’un chargement de cisaillement hors plan E13 et E23 .Les modules de cisaillement hors plan G13 et G23 et les contraintes de cisaillement derupture associées σ13 et σ23 ainsi que la contrainte d’écrasement σ33 sont les seules donnéesusuellement fournies par les fabricants. Ces seules données expérimentales sontmanifestement insuffisantes pour réaliser l’étude des renforts tridimensionnels usuellementemployés sur les voiliers océaniques (Figure 5, Gornet et al. 2004). NidaCore permetd’obtenir l’ensemble des caractéristiques mécaniques tridimensionnelles des âmes Nomex ,et par conséquent de nourrir ces modèles numériques tridimensionnels.Tableau 1. Caractéristiques mécaniques avec et sans peaux pour une hauteur de 12,7mm d’unECA-R-29 (51).T700S/M10épaisseur G23 (MPa) G13 (MPa)0,36mmAucun14,68,6Orienté à 015,410,2Orienté à 4515,8510,16σ 13C (MPa)0,330,5110,512σ C23 (MPa)0,250,6900,906Figure 5. Modèle élément finis tridimensionnel d’un renforcement en cisaillement par pontage.

II-FORMULATION ELEMENT FINIS DE L’IMPACT HYDRODYNAMIQUEDans cette partie, nous rappelons le système matriciel issu de la formulation générale duproblème de l’impact hydrodynamique (Peseux 1989, Tourbier et al. 2002). Au cours del’impact hydrodynamique, l’interface fluide/structure, notée ΓFS , appartient d’une part à lafrontière de la structure et d’autre part à la surface libre initiale ΓL du fluide. La difficultéprincipale du problème est liée au fait que l’interface ΓFS et la surface libre ΓL évoluent aucours de l’impact et sont donc des inconnues du problème. Après assemblage des formesintégrales élémentaires, pour le fluide parfait et pour la structure élastique, nous obtenons lesdeux systèmes d'équations linéaires couplés suivant: [M s ] {a&&} [K s ] {a} ρ f [SF ]{Φ& } M {Φ&&} H {Φ } [FS ]{a&}f f[ ][ ]t[FS] ou [SF] [FS] représente la matrice de couplage fluide-structure assemblée. Dans le casgénéral la résolution de ce système se fera en regroupant les inconnues nodales {a} et {Φ}(Morand et Ohayon 1992) dans un même vecteur des inconnues nodalesttt{W}( {W } {a} , {Φ } ) tel que :M W&& [B ] W& [H ]{W } {Q} .[ ]{ }{ }Le couplage du problème fluide et structure se fait au travers de la vitesse de glissement etpar l’intermédiaire de la pression à la paroi de la structure. Lors de la résolution par élémentsfinis, ces conditions introduisent une matrice de couplage. Le modèle d’interaction fluidestructure est développé pour la formulation éléments finis coques stratifiées. Cesdéveloppements numériques nommés Impact sont réalisés avec l’atelier logiciel Cast3MCEA.II-1 Algorithme de couplage itératifL’utilisation d’un algorithme de couplage itératif permet de découpler la résolution duproblème fluide et structure. Le problème couplé est résolu par une méthode itérative : calculd’un champ de pression fluide à un instant donné et prise en compte de ce champ de pressiondans l’analyse de la structure, comme une force extérieure appliquée au corps. Ces calculssont effectués de manière itérative jusqu’à convergence des champs de pression et dedéformation. Contrairement aux pratiques classiques (Kvalsvold et Faltisen 1995, Korobkin etKhabakhpasheva 1999), la force d’impact due au chargement hydrodynamique est évaluée àpartir de la solution du problème extérieur corrigée par la solution intérieure. Des exemplesnumériques et expérimentaux sont présentés pour des matériaux métalliques dans (Donguy202).Deux échelles de temps caractéristiques doivent être introduites. Partant d’uneconfiguration où les déplacements et les vitesses de la structure sont connus, deux calculsfluides sont réalisés pour déterminer la zone de contact entre le fluide et la structure, puis laforce généralisée correspondant à la pression hydrodynamique est calculée et corrigéelocalement par la solution asymptotique intérieure (Donguy 202). Enfin une résolution duproblème structure termine la phase de calcul. Cette phase de couplage correspond à uneprédiction si les champs de données initiales sont ceux correspondant à l’instant précédent, ouà une phase de correction si ce sont ceux de l’itération précédente. L’algorithme d’interactionest représenté dans le Tableau 2.

Tableau 2. Algorithme fluide structure.Fluid resolutionδtDetermination of the force due to thepressurei 1 δt{φ} { φi 1 δt }{F i 1 } ρ f [ FS ] T2 δtStructure resolution t[ K ]{u i 1 } {F i 1 }t i 2II-2 Impact de dièdre en carbone époxyA titre d’illustration, on considère l’exemple de l’impact à vitesse verticale constante d’undièdre sandwich constitué d’une âme Nomex et de peaux carbone époxy. Pour cette étude,le demi dièdre est assimilé à un éléments coque stratifié. L’enfoncement de la structure estsimulé en imposant une évolution linéaire du déplacement. Les solutions numériquesobtenues sont comparées avec celles issues du dièdre indéformable (Wagner, 1932).Figure 6. Comparaison entre de la distribution de pression le long des dièdres rigide et déformable àdifférents instants.Les simulations sont réalisées sur un dièdre d’âme ECA-R64 (51) (épaisseur de 10mm) etdeux peaux en carbone époxy T700S-M10 (épaisseur de la peaux 0,36mm). La direction desfibres est suivant le dièdre. Les simulations présentées figure 6 correspondent au cas d’un

dièdre d’angle 10 percutant la surface libre avec une vitesse de 11m/s. L’influence ducaractère déformable de la structure modifie fortement la pression. La figure 7 montrel’évolution de la contrainte d’écrasement dans le Nomex (rupture 3MPa). La simulation estpoursuivie jusqu’à ce que la largeur mouillée soit égale à la largeur du dièdre. Ces simulationspermettent de vérifier dans une première approche les contraintes dues aux actions despressions d’impacts hydrodynamiques.Figure 7. dièdre d’angle 10 , évolution de la contraintes d’écrasement du Nomex lors de l’impact(Rupture compression 3MPa).III-CONCLUSIONAprès avoir rappelé le problème industriel lié à l’étude du dimensionnement d’uncatamaran océanique, les outils numériques développés pour simuler le comportement desstructures sandwich sous l’action d’impacts hydrodynamiques sont présentés. Des exemplesde dièdres composites impactant une surface libre sont analysés. Les codes NidaCore etImpact développés au Laboratoire permettent d’évaluer les contraintes dans les peaux encarbone et dans l’âme Nomex lors d’un impact hydrodynamique. Des essais doiventmaintenant être réalisés sur des sandwichs constitués de peaux carbone époxy et d’âme nidsd’abeilles afin de montrer la pertinence des simulations éléments finis sous des impactshydrodynamiques.REFERENCESCointe, R., 1987, “L'impact hydrodynamique en deux dimensions”, 1ère Journées del’Hydrodynamique, Nantes.Delhommeau G., « le problème de diffraction radiation et de résistance de vagues : étudethéorique et résolution numérique par la méthode des singularités, Thèse ENSM 1987Tourbier M, Donguy B., Peseux B., Gornet L., E « Modelling and simulation of the threedimensional hydrodynamic problem», PVP- ASME, Vancouver 2002.

Donguy B., 2002, “Etude de l’interaction fluide structure lors de l’impact hydrodynamique”,Thèse de Doctorat, Ecole Centrale Nantes.Faltinsen, O., 1997, “The effects of hydroelasticity on ship slamming”, Phil. Trans. R. Soc.Lond. 355, 575-591.Gornet L., Marckmann G., Lombard M. « Détermination des coefficients d’élasticité et derupture des âmes nids d’abeilles : homogénéisation périodique et simulations élémentsfinis.», Revue Mécanique et Industries, Elsevier, A paraître 2004.Morand H J-P, Ohayon R., intéraction fluide structures, Masson 1992Peseux B, « Contribution à l’étude de structures partiellement ou totalement immergées enmatériau homogène ou en composite, Thèse d’état ENSM, Nantes 1989.Korobkin A, Khabakhpasheva T., plane linear problem of the imersion of an élastique plate inan ideal incompressible fluid » Journal of Applied Mechanics and Technical Physics, 40,pp. 491-500,1999.Kvalsvold J., Faltisen O., « Hydroelastic modeling of wet deck slaming on multiple vessels »,Journal of Ship Research, 1995Wagner, H., 1932, “Über Stoss und Gleitvorgänge an der Oberfläche von Flüssigkeiten”, Z.Ang. Math. Mech. 12, 193-215.

dans l’analyse de la structure, comme une force extérieure appliquée au corps. Ces calculs sont effectués de manière itérative jusqu’à convergence des champs de pression et de déformation. Contrairement aux prat

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