Caída Libre

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Caída libreEn física, se denomina caída libre al movimiento de un cuerpo bajo la acción exclusiva de un campo gravitatorio. Esta definiciónformal excluye a todas las caídas reales influenciadas en mayor o menor medida por la resistencia aerodinámica del aire, así comoa cualquier otra que tenga lugar en el seno de un fluido; sin embargo, es frecuente también referirse coloquialmente a éstas comocaídas libres, aunque los efectos de la viscosidad del medio no sean por lo general despreciables.El concepto es aplicable también a objetos en movimiento vertical ascendente sometidos a la acción desaceleradora de lagravedad, como un disparo vertical; o a cualquier objeto (satélites naturales o artificiales, planetas, etc.) en órbita alrededor de uncuerpo celeste. Otros sucesos referidos también como caída libre lo constituyen las trayectorias geodésicas en el espacio-tiempodescritas en la teoría de la relatividad general.Ejemplos de caída libre deportiva los encontramos en actividades basadas en dejarse caer una persona a través de la atmósfera sinsustentación alar ni de paracaídas durante un cierto trayecto.1 2ÍndiceLa caída libre como sistema de referenciaCaída libre idealEcuación del movimientoTrayectoria en caída libreCaída libre totalmente verticalCaída libre parabólica y casi-parabólicaCaída libre desde grandes alturasVéase tambiénReferenciasBibliografíaEnlaces externosLa caída libre como sistema de referenciaUn sistema de referencia ligado a un cuerpo en caída libre puede considerarse inercial o no inercial en función del marco teóricoque se esté usando.En la física clásica, la fuerza gravitatoria que se ejerce sobre una masa es proporcional a la intensidad del campo gravitatorio en laposición espacial donde se encuentre dicha masa. La constante de proporcionalidad es precisamente el valor de la masa inercialdel cuerpo, tal y como establece el principio de equivalencia. En la física relativista, la gravedad es el efecto que produce sobrelas trayectorias de los cuerpos la curvatura del espacio-tiempo; en este caso, la gravedad no es una fuerza, sino una geodésica. Portanto, desde el punto de vista de la física clásica, un sistema de referencia en caída libre es un sistema acelerado por la fuerza dela gravedad y, como tal, es no inercial. Por el contrario, desde el punto de vista de la física relativista, el mismo sistema dereferencia es inercial, pues aunque está acelerado en el espacio, no está acelerado en el espacio-tiempo. La diferencia radica en lapropia definición de los conceptos geométricos y cinemáticos, que para cada marco teórico son completamente diferentes.Caída libre ideal

Véase también: Ecuaciones para un cuerpo en caída libreEn la caída libre ideal, se desprecia la resistencia aerodinámica que presenta elaire al movimiento del cuerpo, analizando lo que pasaría en el vacío. En esascondiciones, la aceleración que adquiriría el cuerpo sería debida exclusivamentea la gravedad, siendo independiente de su masa; por ejemplo, si dejáramos caeruna bala de cañón y una pluma en el vacío, ambos adquirirían la mismaaceleración, , que es la aceleración de la gravedadPor lo tanto, partiendo de un cuerpo (móvil) sometido exclusivamente a laaceleración de la gravedad que es constante en todo el recorrido, tenemos.considerando vertical el eje y, con el sentido positivo hacia arriba, la aceleraciónde la gravedad es vertical hacia abajo, por lo que la señalamos con signonegativo:la velocidad que alcanza el móvil tiempoel cuerpo tenía paratiempo, sies igual a la velocidad inicialmás la aceleración de la gravedadquepor el incremento deentonces:si el cuerpo se deja caer desde el reposo, entonces:para determinar la posición, cuota y, tenemos que:Caída libre de una pelota. Semuestran, mediante fotografíaestroboscópica, las posiciones de lapelota a intervalos regulares detiempo: para t 1, 2, 3, 4, 5, ., elespacio recorrido es proporcional a1, 4, 9, 16, 25, ., etc.

si tomamos:En esta expresión se tiene en cuenta que se mide sobre el eje y, tomando el sentido positivo ensentido vertical hacia arriba, tanto la posición como la velocidad y se considera comonegativo el sentido vertical hacia abajo en cuanto a la posición como en cuanto a la velocidado aceleración.Ecuación del movimientoDe acuerdo a la segunda ley de Newton, la fuerzaproducto de su masapesoque actúa sobre un cuerpo es igual alpor la aceleración que adquiere. En caída libre sólo intervienen el(vertical, hacia abajo) y el rozamiento aerodinámicoen la misma dirección, ysentido opuesto a la velocidad. Dentro de un campo gravitatorio aproximadamente constante,la ecuación del movimiento de caída libre es:La aceleración de la gravedadAnimación de la caídalibre.lleva signo negativo porque se toma el eje vertical como positivo hacia arriba.Trayectoria en caída libreCaída libre totalmente verticalEl movimiento del cuerpo en caída libre es vertical con velocidad creciente (aproximadamente movimiento uniformementeacelerado con aceleración g) (aproximadamente porque la velocidad aumenta cuando el objeto disminuye en altura, en la mayoríade los casos la variación es despreciable). La ecuación de movimiento se puede escribir en términos la altura y:(1)donde:, son la aceleración y la velocidad verticales., es la fuerza de rozamiento fluidodinámico (que aumenta con la velocidad).

Si, en primera aproximación, se desprecia la fuerza de rozamiento, cosa que puede hacerse para caídas desdepequeñas alturas de cuerpos relativamente compactos, en las que se alcanzan velocidades moderadas, lasolución de la ecuación diferencial (1 (https://es.wikipedia.org/wiki/Ca%C3%ADda libre#Equation 1)) para lasvelocidades y la altura vienen dada por:donde v0 es la velocidad inicial, para una caída desde el reposo v0 0 y h0 es la altura inicial de caída.Para grandes alturas u objetos de gran superficie (una pluma, un paracaídas) es necesario tener en cuenta laresistencia fluidodinámica que suele ser modelizada como una fuerza proporcional a la velocidad, siendo laconstante de proporcionalidad el llamado rozamiento aerodinámico kw:(2)En este caso la variación con el tiempo de la velocidad y el espacio recorrido vienen dados por la solución de la ecuacióndiferencial (2 (https://es.wikipedia.org/wiki/Ca%C3%ADda libre#Equation 2)):Nótese que en este caso existe una velocidad límite dada por el rozamiento aerodinámico y la masa del cuerpo que cae:Un análisis más cuidadoso de la fricción de un fluido revelaría que a grandes velocidades el flujo alrededor de unobjeto no puede considerarse laminar, sino turbulento y se producen remolinos alrededor del objeto que cae detal manera que la fuerza de fricción se vuelve proporcional al cuadrado de la velocidad:(3)Donde:, es el coeficiente aerodinámico de resistencia al avance, que sólo depende de laforma del cuerpo., es el área transversal a la dirección del movimiento., es la densidad del fluido., es el signo de la velocidad.La velocidad límite puede calcularse fácilmente poniendo igual a cero la aceleración en la ecuación (3 (https://es.wikipedia.org/wiki/Ca%C3%ADda libre#Equation 3)):

La solución analítica de la ecuación diferencial (3 (https://es.wikipedia.org/wiki/Ca%C3%ADda libre#Equation 3)) depende delsigno relativo de la fuerza de rozamiento y el peso por lo que la solución analítica es diferente para un cuerpo que sube o para unoque cae. La solución de velocidades para ambos casos es:Donde:.Si se integran las ecuaciones anteriores para el caso de caída libre desde una alturalanzamiento vertical desde una altura nula con una velocidad inicialy velocidad inicial nula y para el caso dese obtienen los siguientes resultados para la altura delcuerpo:Caída libre (y):El tiempo transcurrido en la caída desde la alturaLanzamiento vertical (Si la alturayhasta la alturapuede obtenerse al reordenar la ecuación anterior:):es aquella en que la velocidad vertical se hace cero, entonces el tiempo transcurrido desde el lanzamiento hasta elinstante en que se alcanza la alturapuede calcularse como:Se puede demostrar que el tiempo que tarda un cuerpo en caer desde una alturaque tarda el mismo cuerpo en alcanzar la altura máxima dedesigualdad siguiente:hasta el suelo a través del aire es mayor que elsi es lanzado desde el suelo. Para ello basta con probar la

sabiendo quey queIntuitivamente la diferencia de tiempos es clara, en el tiro hacia arriba la velocidad inicial es mayor por lo que la fuerza derozamiento promedio a lo largo de la trayectoria también es mayor que la que se alcanza en tiro hacia abajo.Caída libre parabólica y casi-parabólicaCuando un cuerpo cae en caída libre pero no parte del reposo porque tiene una velocidad no nula, entonces la trayectoria de caídano es una recta sino una curva aproximadamente parabólica. La ecuación de la trayectoria en coordenadas cartesianas viene dadapor:(4)donde x es la coordenada horizontal (eje de abcisas) e y la coordenadavertical (eje de ordenadas).La expresión de la velocidad vertical debe reescribirse en función de lacoordenada x teniendo en cuenta que t x/vx. Pueden distinguirse lossiguientes casos:Para un cuerpo en caída libre sin rozamiento, la trayectoria esexactamente una parábola dada por:Cuando se incluye el rozamiento aerodinámico, la trayectoriano es exactamente una parábola. Por ejemplo para una fuerzade rozamiento proporcional a la velocidad como en la (2 (https://es.wikipedia.org/wiki/Ca%C3%ADda libre#Equation 2)) latrayectoria resulta ser:donde:Rozamiento -kwv. Trayectorias casiparabólicas con rozamiento proporcional ala velocidad, para cinco valores diferentesde la velocidad horizontal β 1,5 - 2,5 3,5 - 4,5, desde una altura h 7δ.Para una fuerza de rozamiento proporcional al cuadrado de la velocidad, laintegración de las ecuaciones del movimiento es más compleja,presuponiendo fuerzas de rozamiento independientes en dirección horizontal y vertical proporcionales al cuadrado del valor de lacomponente:

La trayectoria viene dada por:donde:Las figuras adjuntas muestran la forma de las trayectorias para cincovalores diferentes del parámetro β para una misma altura de caída (medidaen unidades de longitud δ).Caída libre desde grandes alturasLa caída libre desde grandes alturas en un campo gravitatorioaproximadamente esférico, como es el caso del campo gravitatorioterrestre, requiere correcciones importantes ya que en ese caso ni laRozamiento -Cwv2. Trayectorias casiparabólicas con rozamiento proporcionalal cuadrado de la velocidad, para cincovalores diferentes de la velocidadhorizontal β 1,5 - 2,5 - 3,5 - 4,5, desdeuna altura h 7δ.magnitud ni la dirección de la fuerza gravitatoria son constantes.Concretamente para un campo gravitatorio newtoniano con simetría esférica, cuando podemos ignorar el rozamiento con laatmósfera, la trayectoria es un arco de elipse.Para el caso particular de caída con velocidad inicial nula sin rozamiento desde una distancia, la trayectoria es una línea recta y la expresión de la velocidadatracción gravitatoria generado por la masadel centro del cuerpo de masadel cuerpo que cae, en función de la distancia al centro dees:3Véase tambiénCaída libre (deporte)Movimiento parabólicoTrayectoria balísticaReferencias1. «¿Qué es la caída libre?» asp?menu 2). paracaidismo.com.es. Archivado desde el original -libre.asp?menu 2) el 1 de febrero de 2010. Consultado el 13 de enero de 2010.2. «Fastest Skydiver Joseph Kittinger» /q0243.shtml) (eninglés). aerospaceweb.org. Consultado el 13 de enero de 2010.

3. La web de Física. «Cálculo de la velocidad en órbitas elípticas» cas). Consultado el 2 de septiembre de 2017.BibliografíaMarion, Jerry B. (1996). Dinámica clásica de las partículas y sistemas. Barcelona: Ed. Reverté. ISBN 84-291-40948.Resnick, Robert & Krane, Kenneth S. (2001). Physics (en inglés). Nueva York: John Wiley & Sons. ISBN 0-47132057-9.Resnick, Robert & Halliday, David (2004). Física 4ª. CECSA, México. ISBN 970-24-0257-3.Serway, Raymond A.; Jewett, John W. (2004). Physics for Scientists and Engineers (en inglés) (6ª edición).Brooks/Cole. ISBN 0-534-40842-7.Tipler, Paul A. (2000). Física para la ciencia y la tecnología (2 volúmenes). Barcelona: Ed. Reverté. ISBN 84-2914382-3.elalex 1406Enlaces externosJoe W. Kittinger y el escalón más alto del mundo m) artículo deGregory Kennedy sobre el proyecto EXCELSIOR y el salto de Kittinger en 1960Obtenido de «https://es.wikipedia.org/w/index.php?title Caída libre&oldid 118744922»Esta página se editó por última vez el 31 ago 2019 a las 00:03.El texto está disponible bajo la Licencia Creative Commons Atribución Compartir Igual 3.0; pueden aplicarsecláusulas adicionales. Al usar este sitio, usted acepta nuestros términos de uso y nuestra política de privacidad.Wikipedia es una marca registrada de la Fundación Wikimedia, Inc., una organización sin ánimo de lucro.

Ejemplos de caída libre deportiva los encontramos en actividades basadas en dejarse caer una persona a través de la atmósfera sin sustentación alar ni de paracaídas durante un cierto trayecto.1 2 La caída libre como sistema de referencia Caída libre ideal Ecuación del movimiento Trayectoria en caída libre Caída libre totalmente vertical

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